Уравнение показывает, что для теплопроводности при стационарном режиме температура в любой точке внутри сетки должна быть равна среднеарифметическому значению из значений температуры в четырех соседних точках.

Таким образом, метод заключается в задании температуры в каждой точке (узле) сетки и в последующем изменении ее, исходя из предположения, что температура в каждой точке равна средней из величин температур соседних точек. Эта процедура продолжается до тех пор, пока изменения температуры в каждой точке для двух последовательных приближений не будет меньше некоторой наперед заданной величины. Когда это условие выполнено, то говорят, что заданная сходимость достигнута.

Иногда для того чтобы быстрее получить окончательные значения температур (достичь сходимости), удобно преувеличивать или преуменьшать значения температур точек в процессе итерации или получать окончательные температуры, вычерчивая график изменения последовательных проб значений температур в зависимости от величины, обратной порядковому номеру пробы я, и затем экстраполировать полученную кривую до значения 1/л=0

После того как определены конечные температуры, величину потока тепла через любую линию между точками можно получить, складывая перепады температур между всеми противолежащими парами точек и умножая найденную сумму на коэффициент теплопроводности k и высоту г. Если среднее расстояние между точками меньше, чем полный промежуток базовой решетки, то разность температур должна быть умножена на отношение среднего расстояния к полному промежутку.

Указанный метод может быть также использован с неадиабатичными граничными условиями и для объемов с источниками тепла. В работах Дюзинборра даются многие примеры, использования этого метода с распространением его на непрямоугольные и трехмерные геометрические формы. Там же имеется подробное изложение численных методов для решения задач при быстроизменяющихся параметрах без внутренних источников тепла и с ними.